Meghatározása törésmutatójú üveg mikroszkóp
DEFINÍCIÓ a törésmutató
Folyadékok és szilárd anyagok
A törésmutatója az egyik fizikai jellemzőit az anyag, egy tanulmányt, amely lehetővé teszi, hogy meghatározzuk a szerkezet komplex molekulák megítélni a típusú kémiai kötések az atomok között, egy nagy pontossággal, hogy létrehozza a százalékos összetételét a gáznemű és folyékony keverékek, mérjük a sűrűséget, hogy vizsgálja meg a diffúzió és egyéb jelenségek.
Amikor halad egy fénysugár határánál a két közeg különböző optikai tulajdonságú változás terjedési irányát esetében Ferde beesés. A nyaláb részben juttatunk a második közeg, az első rész vissza. Atomok és molekulák bármely anyag általában elektromosan semleges, és tartalmaznak elektronok és pozitív töltésű atommag. Az intézkedés alapján a fény hullám területén a díjak kénytelenek végrehajtani kezdeni oszcilláló mozgást és maguk válnak másodlagos forrásai az elektromágneses hullámokat. Ezek a hullámok koherens, mert izgatott ugyanaz beeső hullám és szaporították a fény sebessége vákuumban. Ezek közötti interferencia egy beeső hullám és érzékeli a kapott elektromágneses mező a közegben, és amelynek hatására a kényszerített mozgás a bejövő Töltési anyag. Az így kapott másodlagos perturbáció vonatkozik anyagot, hogy gyorsítsák u <с .
A megjelenése a megtört és visszavert fény hullámai közötti határfelületen két közeg változása miatt a fázis sebessége a hullám a közegben, mint a fény sebessége vákuumban.
A függőség az elektromos térerősség monokróm sík hullám koordinálja és időt lehet írni:
ahol (Eo) - az amplitúdó a hullám területen;
- hullám vektor merőleges felületei állandó fázis és továbbterjedését jellemzi egy hullám.
Modulusa | | = 2P / L = W / J,
ahol L - hullámhossz # 969; - ciklusos frekvencia.
Elektromos térerősség a visszavert és a megtört hullámokat van egy lapos hasonló formában (2.1). A hullám vektor az incidens (PD) tükröződik (neg.) És megtörik (átlag) kapcsolódó sebesség hullám terjedési környezettől arányokban
ahol J1 és J2 - hullám terjedési sebessége az első és a második média.
Alapján a peremfeltételek indukciós vektorok inapryazhonnosti elektromos és mágneses terek a hullám formájában
Belátható, hogy a frekvencia az elektromágneses hullámok visszavert és megtört nem változott
és a törvények a reflexió és fénytörés kapunk eredményeként ezeket a peremfeltételeket.
Maxwell elektromágneses elméletét, hogy a fázissebesség az elektromágneses hullámok
A legtöbb nem-ferromágneses fóliaanyag m »1, úgy, hogy a fázis sebessége a közegben függ a dielektromos állandó e a közeg. Bemutatjuk a jellegzetes optikai tulajdonságait az anyag törésmutatója. Ez lehet az fázissebesség egy elektromágneses hullám (3) kifejezni
és törésmutatójának le, mint egy fizikai érték aránya határozza meg, a sebesség a fény terjedése az első és a második környezetben.
A vákuumos e = 1 és J = S és n = 1.
Egy fizikai mennyiség, arányaként definiáljuk a fény sebessége vákuumban, hogy a sebessége az anyagban, az úgynevezett abszolút törésmutatója anyag
Az érték aránya határozza meg, az abszolút törésmutatója a második közeg képest az első, az úgynevezett relatív törésmutatója
A törésmutató függ a hullámhossz és a környezeti hőmérséklet, és a gázok és a nyomás.
A közeget egy nagyobb törésmutató nevezzük optikailag sűrűbb.
Ábrákon 2.1 és 2.2 ábra az utat az sugarak n2> n1 és n2 A törvény szerint a fénytörés beeső fénysugár, a megtört fénysugár és a merőleges a felület között a média, esett a beesési pontjától, egy síkban fekszik; aránya sine a beesési szög i a szinusz a törési szöge R állandó a két média adatok egyenlő relatív törésmutatója n21 a második közeg kapcsolatban az első Ez az érték állandó egy adott hőmérsékleten, a sűrűsége a média és a sugarak egy adott hullámhosszú nem függ a beesési szög és a fénytörést és attól függ, csak a tulajdonságait a kapcsolatot média. Amikor elhaladnak a nyaláb egy optikailag sűrűbb közeg egy kevésbé sűrű (2.1 ábra), egy bizonyos beesési szög, a szög fénytörés i válik egyenlővé p / 2, hogy megtörik nyaláb kezd csúszni a média felület. A további növekedés a beesési szög i gerenda már nem lép ki az optikailag sűrűbb közeg egy optikailag kevésbé sűrű közegben, és megy tükröződés a határ között a média veszteség nélkül vissza a sűrűbb közegben. Ezt a jelenséget nevezzük teljes belső visszaverődés Ezt a jelenséget használják komplex optikai rendszerek segítségével teljes belső visszaverődés prizmák tükrök helyett, amelynek 10-15% -os veszteséget minden fényvisszaverő felület eredményeként által elnyelt fényt visszaverő réteggel, egy fénykibocsátó dióda, egy száloptika. Sok ismert módszerekkel meghatározására törésmutatója szilárd, folyékony és gáz halmazállapotú szervek. Ebben a munkában, az üveg törésmutatója határoztuk mikroszkóp, és egy folyékony - egy refraktométer. Meghatározása törésmutatójú üveg mikroszkóp A törvény szerint a fénytörés, a fény áthalad egy optikailag sűrűbb anyag, mint a környezet eltér, így egy objektum nézett egy síkkal párhuzamos lemez, úgy tűnik, közelebb helyezkedik. Tegyük fel, hogy az alsó felszínén egy sík párhuzamos lemez (3. ábra) végzett kaparós S.
Mivel a fénytörés, a néző úgy tűnik, hogy az a pont S fekszik a kiterjesztése az AU sugarat s`. szintje fölé emelt valódi helyzetben az összeg SS`. Mérésével a hossza a lemezvastagság OS` és OS, meg tudjuk határozni az abszolút törésmutatója az üveglap.
Valóban, a háromszög OA már s`
A háromszög SOA
. (Angles i és r kicsi).
Másrészt, az utolsó kapcsolat határozza meg a törésmutatója az anyag így
Mérési d vastagsága a lemez egy mikrométerrel, és a látszólagos vastagsága mikroszkóp, lehetséges, hogy meghatározzuk az n.